sendo j₀ a densidade uniforme de corrente que atravessa o condutor. O fluxo interno à casca vale:

o fluxo externo à casca, dentro do condutor vale:

cujo resultado após a integração é:

Chamaremos S₀(t) os termos dentro do primeiro colchete e S₀(x) os termos dentro de segundo colchete na expressão (4), podemos ver que o segundo termo é dependente da variável de integração x enquanto  o primeiro, não. Para obtermos a queda de potencial reativa numa casca dx basta multiplicar a expressão (4) por .

Suponhamos que uma densidade de corrente atravesse a seção reta do condutor, tal que   seja a queda de potencial devido à passagem de uma densidade da corrente no meio de resistência específica e que essa queda de potencial tenha o sinal oposto ao termo S₀(x). vai gerar um fluxo externo à casca que deve ser calculado de (3), substituindo o termo entre colchetes por S₀(x) . Após a integração dois novos termos serão gerados S₁(t) e S₁(x) com apenas S₁(x) dependendo explicitamente da variável de integração, x.

Para obtermos mais termos basta repetir o processo de integração para os termos do tipo S_n(x) gerados.

Repetindo-se o processo e somando os termos obtemos finalmente o valor de IZ' que vale:

com     e     

sendo a frequência adotada e   a resistência específica do condutor.

A série de coeficientes em k na expressão (5) foi truncada no primeiro termo. Para uma visualização da série completa consulte-se  a referência básica desse trabalho: Dwight, 1918. A expressão (3) permite calcular a queda de potencial IR, considerando-se os limites de integração e . O valor de R'/ R é obtido da razão após a racionalização do denominador e eliminação do termo imaginário.

O método descrito acima pode ser utilizado para condutores sólidos e para fitas. No caso de fitas obtem-se:

onde,     e